Случай быстрого перемешивания. В уравнении (1) xi не зависит от пространственных координат (r, u, v), в нашем случае положение точки в пространстве реактора задается величиной r. Dxi = 0.
Уравнение (1)сводится к уравнению во времени без учета диффузии. В любой точке реактора процесс идет одинаковым образом подобно процессу в точечной модели временной динамики. Уравнение описывает систему с полным перемешиванием.
Коэффициенты диффузии в уравнении (1) большие, длина диффузии li большая (близки к размеру реактора L).В этом случает имеет место li = Ö DitI ≥ L. Данный случай похож наполное перемешивание.
Случай li < L. Система распределенная. Уравнение (1) описывает характерные для распределенных систем явления самоорганизации (пространственные неоднородности): - образование фронтов, - бегущие импульсы, - диссипативные структуры.
Задача Дирихле.Аргументом в задаче Дирихле является пространственная переменная r. Цель состоит в нахождении пространственного распределения концентраций вещества xi (r). Известно, что на границах реактора (r.=0, r.= L) концентрации xi (r) или их производные ¶ xi /¶ r зафиксированы и не зависят от времени.
Анализ устойчивости таких систем выходит за рамки задачи Дирихле. Неустойчивые в задаче Коши траектории в задаче Дирихле соответствуют вполне реальным распределениям.
Решение:
x(r,t) = x0eltSin(pnr)
y(r,t) = y0eltSin(pnr)
Эти решения соответствуют дифференциальным уравнениям
В этих уравнениях нет пространственных координат (r). По форме они подобны уравнениям точечным уравнениям динамики. Их устойчивость мтжно исследовать обычным образом.
l = Y(A, B, Dx, Dy, k2)
const
Если в интервале [k2min ; k2max]xили [k2min ; k2max]yпопадает одно из разрешенных граничнымиусловиями значений k2x ; k2y , то амплитуда соответствующей моды (синусоиды) начинает расти во времени (неустойчивость Тьюринга – бифуркация Тьюринга).
1. Такое явление имеет место только в распределенных (пространственно неоднородных системах) системах.
2. Пространственный период предопределен величиной k2n, который зависит от A, B, L, но не от начальных условий.
3. Учет нелинейных членов уравнения вблизи точки бифуркации Тбюринга приводит к стабилизации структуры. Структура сохраняет плавную (гармоническую форму), имеет определенную амплитуду, которая зависит от A, B, L.
4. В системе есть только один аттрактор (одно устойчивое состояние равновесия), свойства которого предопределены выбором A, B, L, но не начальными условиями.
Выбор в системе диссипативной структуры за счет начальных условий или случайно невозможен.Структура одна.
5. Область применения диссипативных гармонических структур ограничена. При Dy >> D1 образуются так называемые контрастные структуры которые называют диссипативными по характеру процесса. Способы их описания иные.
Диссипативные системы представляют собой весьма широкий и важный класс естественных систем. Ярче всего различие между консервативными и диссипативными системами проявляется при попытке макроскопического описания последних, когда для определения мгновенного состояния систем используются коллективные переменные (температура, концентрация, давление, конвективная скорость и др). При рассмотрении уравнений, управляющих поведением этих переменных, выясняется их важная особенность: уравнения не инвариантны относительно операции обращения времени.