Для каждого контура на основании второго закона Кирхгофа записываем

E= I₁ Z₁+ I₂ Z_M

E= I₁ Z_M+ I₂ Z₂

Напряжение взаимной индукции взяты с полюсом, так как направление обхода контура и тока ветви одинаковы относительно одноимённых зажимов.

Токи ветвей находим, решая систему уравнений методом определителей

I₁= = A

Z_1э= Ом

I₁= = A

Z_2э= Ом

I=I₁+ I₂=9,8-j7,8-24-j3,1=7,4-j10,9=13,2 A

Проверяем токи по уравнению энергетического баланса.

EI* = 127 13,2 ^{j 56} = 167e ^{j 56} = 937 + j 1390 B A

å I²_i R_i = I²₁ R₁ + I²₂ R₂ = 12,5² 5 + 3,9² 10 = 933 Вт

å I²_i X _I = I²₁ X _I э + I²₂ X₂ э = 12,5² 6,3 + 3,9² 25,5 = 1372 вар

Активная мощность, посылаемая в первую ветвь

P₁ = Re[ UI₁ *] = Re[ 127 12,5e ^{j 38,40} ] = Re[ 1244 + j 986 ] = 1244 Вт

Во вторую ветвь

P₂ = Re[ UI₂*] = Re[ 127 3,9e ^{+ j 127, 7} ] = Re[ - 303 + j 392 ] = - 303 Вт

Результаты расчетов показывают, что поступающая от источника питания мощность Р = 937 Вт меньше мощности Р₁ = 1244 Вт, поступающей в одну первую катушку. Зато вторая катушка отдаёт энергию Р₂ = - 303 Вт в магнитное поле и затем из магнитного поля в первую катушку.

Активная мощность, поступающая в цепь от источника питания, равна мощности, преобразующейся в тепло.

Для построения векторной диаграммы находим вектора напряжений на элементах схемы:

U_R1 = I₁ R₁ = ( 9,8 – j 7,8 ) 5 = 49 – j 39 = 62,6 e ^{– j 38, 5} B

U_L1 = I₁ Z_L1 = ( 9,8 – j 7,8 ) j 6,3 = 49 + j 61,6 = 78,7 e ^{j 51, 5} B0

U_M1 = I₂ Z_M1 = ( -2,4 – j 3,1 ) j 9,4 = 29,1 – j 22,6 = 36,8e ^{– j 37,8} B

U_R2 = I₂ R₂ = ( -2,4 – j 3,1 ) 10 = - 24 – j 31 = 39,2e ^{–j 127, 7} B

U_L2 = I₂ Z_L2 = ( -2,4 – j 3,1 ) j25,1 = 77,8 – j60,2 = 98,4e ^{– j 37,7} B

U_M2 = I₁ Z_M =( 9,8 – j 7,8 ) j9,4 = 73,3 + j92,1 = 117,7e ^{j 51, 5} B

Рис.7 представлены векторные диаграммы напряжений и токов.

+j

U_M1

+1

U_L1

I₂ U_R1U_{M 2}

U_R2

I₁

I

U_L2

Рис.7

Анализ и расчет цепей в ряде случаев упрощается, если часть схемы с индуктивными связями заменить эквивалентной схемой без индуктивных связей. Этот приём называют эквивалентной заменой, устранением или развязкой индуктивных связей. Чаще всего это целесообразно тогда, когда индуктивно-связанные элементы цепи присоединены к общему узлу (рис.8).

При устранении индуктивной связи к сопротивлениям добавляют ± Z_M, зажим 3 перестает быть узлом для ветвей 1 и 2, а между зажимом 3 и новым 3’ появляется элемент ± Z_M (рис.9).

Для доказательства запишем уравнения по законам Кирхгофа ( рис.5 ):

I = I₁ + I₂

U = I₁ Z₁ + I₂ Z_M

0 = - I₁ Z₁ - I₂ Z_M + I₂ Z₂ + I₁ Z_M

Заменив в уравнении * I₂ на I₂ = I - I₁

U = IZ_M + I₁ ( Z₁ - Z_M )

0 = - I₁ ( Z₁ - Z_M ) + I₂ ( Z₂ - Z_M )

1 2

I₁I₂

Z₁ Z₂

Z_M

I 3

Рис. 8

1 2

Z₁ Z₂

I₁ I₂

± Z_M ± Z_M

3

I ± Z_M

Рис. 9

Этим уравнениям соответствует эквивалентная схема ( рис. 10 ).