Если входной ток Iэ изменится скачком на DIэ , то ток коллектора изменится на величину DIк=aдифDIэ не мгновенно, а по экспоненциальному закону, с постоянной времени ta.
Это можно рассматривать как изменение коэффициента передачи тока во времени по экспоненте:
aдиф(t)=a0(1-e-t/ta),
где a0 - установившееся значение. Если использовать преобразование Лапласа для функции aдиф(t), то коэффициент передачи тока в операторной форме равен a(р)=a0/1+рta, где p - оператор Лапласа. Постоянная времени ta»tD равна времени диффузии, т.е. зависит от толщины базы.
Если переменная составляющая тока эмиттера имеет вид синусоидального колебания DIэ=Iэmcos vt, коллекторный ток также имеет будет синусоидальным, при этом коэффициент aдиф может быть найден из a(p) подстановкой p=jw. Таким образом, a зависит от частоты
aдиф(jw)=a0/(1+jwta)=a0/(1+j(w/wa)) .
Здесь wa=1/ta - предельная частота коэффициента передачи тока эмиттера, на которой модуль коэффициента a = 0.7 своего статического значения. С ростом частоты не только уменьшается модуль коэффициента a:
aдиф(w)= 
но и увеличивается задержка (запаздывание по фазе) тока коллектора:
tga= – w/wa .
При w®¥ aдиф®0 j®-p/2
Реальные зависимости a(w) и j(w) совпадают с этими формулами только в диапазоне частот до wa
Чем тоньше база, тем меньше tD=w2/2Dб, тем выше предельная частота коэффициента aдиф.
