Физические процессы, происходящие в системе У — ИД, в линейном приближении могут быть описаны следующей системой дифференциальных уравнений:
;
;
(6.1)
;
Рис. 6.1
После преобразования системы (6.1) по Лапласу при нулевых начальных условиях можно изобразить структурную схему системы У - ИД (см. рис. 6.1). Преобразуя структурную схему, получим передаточную функцию системы У - ИД в следующем виде:
(6.2)
где к0 = - коэффициент передачи системы У-ИД;
- механическая постоянная времени следящего привода;
- электромагнитная постоянная времени ИД с учетом влияния сопротивления выходной цепи транзисторного усилителя мощности.
Соотношения для Тм и Тя показывают, что выходное сопротивление этого усилителя увеличивает значение Тм и уменьшает Тя, причем при kос = 0 и r`к/Rдв ®¥ постоянные времени Тм ®¥, а Тя ®0, так как усилитель мощности в этом случае работает как усилитель тока iя = Sduвх
Переходные процессы в системе У — ИД при параметрическом управлении ИД и ступенчатом изменении воздействия ивх существенно зависят от значений ивх, кос и Мснс. Если механическая характеристика для UBX = UBXo от точки, соответствующей начальным условиям (точка А на рис. 6.2), до точки, соответствующей установившемуся состоянию ИД после окончания переходного процесса (точка С), состоит из отрезков двух прямых, то необходимо составлять и решать два дифференциальных уравнения, каждое из которых соответствует своему отрезку прямой.
Рассмотрим переходные процессы системы У - ИД при uвх = Uвх0 1 (t), Wс (0) = 0. приняв для простоты Тя = 0.
Рис. 6.2
1. Коэффициент обратной связи koc = 0. Тогда дифференциальные уравнения системы У — ИД принимают вид
при 0 £ t £ t1,
при t ³ t1.
Очевидно, что в интервале времени (0, t1) переходный процесс будет прямолинейным, если Мснс = const. В интервале (t1, ¥) переходный процесс будет экспоненциальным (см. рис. 6.2, а) с постоянной времени Tмдв.
2. Коэффициент обратной связи koc ¹ 0. В этом случае дифференциальные уравнения движения системы У — ИД имеют вид
при 0 £ t £ t1,
при t ³ t1.
Переходный процесс теперь состоит из отрезков двух экспонент с постоянными времени Тм и Тмдв (см. рис. 6.2, б).
3. Коэффициент обратной связи koc >> . Тогда механические характеристики параллельны предельной; переходный процесс системы будет экспоненциальным с постоянной времени Тм.дв (см. рис. 6.2, в) и будет соответствовать дифференциальному уравнению.