Основные принципы ввода двумерных массивов во многом схожи с принципами ввода одномерных. При его описании можно ссылать на введенные как константы число строк матрицы M и N, например
Const m=3; n=5;
Type Matrix=array[1..m,1..n] of Real;
Var a,b,c,d: Matrix;
e: array [1..m,1..n] of Byte;
Как и в случае одномерного массива, обработка его двумерного родственника может быть локальной или глобальной, глобальная – обработкой по индекса, по значениям или комбинированной.
Заметим, что двумерный массив всегда можно развернуть в одномерный, а одномерный – свернуть в двумерный. Рассмотрим примеры решения задач на практическом занятии.
Литература
Основная литература
1. Ахметов К.С. Курс молодого бойца. Изд. 5-е. М., Компьютер-Пресс,1998.
2. Фигурнов В.Э. IBM PC для пользователя. Изд. 7-е. М., Инфра-М, 1997, и 1999.
3. Александр Левин Самоучитель Работы на компьютере 8-ое издание Раздел «из чего состоит компьютер." – Питер, 2004 г.
4. Электронное методическое пособие МГАПИ 2005 г.
5. Алексеев Е.Р., Чеснокова О.В., Павлыш в.Р., Славинская Л.Ф. Турбо Паскаль 7.0 2-ое издание – NT Press, М., 2006 г.
6. Коротаев Д.Г. TURBO-PASCAL в примерах и задачах. Учебное пособие МГАПИ, М, 2000 г.
7. Программирование на языке Паскаль Задачник. Под редакцией О.Ф.Усковой – Питер, 2003 г.
Дополнительная литература
9. Моргул А.Н. Справочник Turbo-Pascal для студентов – М., 2006 г.
10. Зеленяк Д.П. Практикум на Turbo-Pascal – М,Санкт-Петербург, 2007 г.
11. Аляев Ю.А., В.П. Гладков, Козлов О.А. Практикум по алгоритмизации и программированию на языке Паскаль – М.«Финансы и статистика» 2004 г.
12. Аляев Ю.А., Козлов О.А. Алгоритмизация и языки программирования– М. «Финансы и статистика» 2007 г.
Пусть между полюсами постоянного магнита с угловой скоростью w вращается рамка площадью S. Нормаль к рамке в начальный момент времени t = 0 образует с вектором индукции магнитного поля угол j0, рис.12.1. Тогда с течением времени магнитный поток ФВ через рамку изменяется по закону
(12.1)
Согласно закону Фарадея для электромагнитной индукции при изменении магнитного потока через рамку в ней наводится электродвижущая сила (ЭДС), мгновенное значение которой в любой момент времени равно
(12.2)
где - амплитуда ЭДС. Вращающаяся рамка посредством скользящих контактов соединяется с выводами генератора, рис.2.2. Рамка может содержать N витков, тогда полный магнитный поток (потокосцепление) и ЭДС генератора составит величину
. (12.3)
При записи формулы (12.1) полагалось, что отчет угла поворота рамки производится от горизонтальной плоскости. С тем же успехом угол ее поворота можно отсчитывать от вертикальной плоскости. Тогда записанные формулы приобретут вид
(12.4)
(12.5)
(Возникающий при дифференцировании знак (-) в выражении (12.5) устраняется надлежащим выбором начальной фазы j0). Напомним, что в приведенных формулах, выражающих гармонические колебания величин ФB (или Y) и e, величина называется фазой колебания, w - циклической частотой, , где n - обычная частота, Т – период колебаний.