Определяются из теории рядов Фурье.
Для прямоугольных импульсов:
где U0 – амплитуда импульса,
К – номер гармоники (чем больше к, тем меньше U0).
.
Как следует из формулы для Ak амплитуды гармоник идеальных прямоугольных импульсов имеют тенденцию с ростом k (частоты) убывать асимптотически, т.е. формально ширина частотного спектра идеальных прямоугольных импульсов неограниченна.
Реальные импульсы имеют отклонения от прямоугольной формы и ширина их спектра не бесконечна.
Отдельно вычисляется амплитуда нулевой гармоники.
Если к = 0 , знаком синуса можно пренебречь и тогда:
-это не что иное, как постоянная составляющая напряжения U(t).
Изобразим график частотного спектра.
Для упрощения далее будет изображаться только первая полуволна графика частотного спектра - основной частотный спектр.
Амплитуды гармоник уменьшаются с увеличением частоты, при этом наблюдается колебательный характер.
Участок до первого нуля (первая полуволна) – это основной спектр.
Частотная граница основного спектра определяет ширину частотного спектра из условия:
откуда k=kосн= 
или kосн=q
kосн – количество линий в основном спектре.
Величина Fосн= 
- ширина основного спектра 
Часто требуется количественная оценка ширины частотного спектра Fc . Для идеальных прямоугольных импульсов, её условно принимают равной
Fc=(1..3)Fосн или 
.
