русс | укр

Языки программирования

ПаскальСиАссемблерJavaMatlabPhpHtmlJavaScriptCSSC#DelphiТурбо Пролог

Компьютерные сетиСистемное программное обеспечениеИнформационные технологииПрограммирование

Все о программировании


Linux Unix Алгоритмические языки Аналоговые и гибридные вычислительные устройства Архитектура микроконтроллеров Введение в разработку распределенных информационных систем Введение в численные методы Дискретная математика Информационное обслуживание пользователей Информация и моделирование в управлении производством Компьютерная графика Математическое и компьютерное моделирование Моделирование Нейрокомпьютеры Проектирование программ диагностики компьютерных систем и сетей Проектирование системных программ Системы счисления Теория статистики Теория оптимизации Уроки AutoCAD 3D Уроки базы данных Access Уроки Orcad Цифровые автоматы Шпаргалки по компьютеру Шпаргалки по программированию Экспертные системы Элементы теории информации

Двойная гетероструктура


Дата добавления: 2014-03-24; просмотров: 1782; Нарушение авторских прав


Ниже проиллюстрировано три типа лазерных структур. Гомоструктура n+- p - p+. Гетероструктура n+- p – P+. Двойная гетероструктура N+ - p – P+. Преимущества очевидны : дополнительный потенциальный барьер для инжектированных носителей заряда (в и с); волноводный эффект на реальном скачке показателя преломления n(с); односторонняя инжекция носителей заряда (с);

 

a b c

Рис. 69. Зонная структура, зависимость показателя преломления, зависимость картины ближнего поля на торце зеркала резонатора Фабри-Перо приведены для двойной гетероструктуре (с), одинарной лазерной гетероструктуре (b) и гомолазерной гетероструктуре (а).

 

Рис. 70 . Зонная энергетическая структура смещенная в прямом направлении.

 

Рис. 71. Зонная структура, зависимость показателя преломления, зависимость картины ближнего поля на торце зеркала резонатора Фабри-Перо приведены для двойной гетероструктуре раздельного ограничения(а) иасимметричной (b).

 


Преимущества двойной лазерной гетероструктуры:

v Дополнительный потенциальный барьер для инжектированных носителей заряда. Снижает пороговую плотность тока.

v Преобладающая инжекция носителей заряда из широкозонного материала в узкозонный. Эффект суперинжекции.

v Волноводный эффект за счет скачка показателя преломления. Эффект полного внутреннего отражения.


Лекция № 8. Квантово-размерный эффект. Квантово-размерный эффект в двойной лазерной гетероструктуре.

8.1 Квантово-размерный эффект возникает когда некоторый объем с носителями заряда претерпевает ограничение по одной или нескольким координатам. Волновое уравнение для стационарных энергетических состояний имеет следующий вид:

Ĥѱ = Еѱ (50)

Ĥ- квантово-механический оператор Гамильтониана;

Ѱ- Волновая функция стационарного состояния;

Е- собственные значения энергии.



Стационарные собственные состояния системы это энергетические состояния с фиксированными значениями энергии, сохраняющими свое значение во времени.

Гамильтониан для одной частицы имеет следующий вид:

(51)

Оператор Лапласа:

(52)

Потенциальная энергия, зависящая от координаты – U .

Волновое уравнение, определяющее стационарные состояния:

(53)

носит название уравнения Шредингера.

В случае плоской квантовой ямы потенциальная энергия зависит только от одной координаты, допустим - х. Это случай двойной гетероструктуры.

(54)

Решения этого уравнения дает положения стационарных энергетических уровней. В случае полупроводника используется масса носителя заряда - электрона или дырки.

Для случая глубокой или широкой квантовой ямы решение уравнения Шредингера имеет следующего вида:

(55)

Энергия положения стационарного состояния квадратично зависит от его номера.

 

Рис. 72. Схематическое изображение волновых функций для трех энергетических уровней в глубокой квантовой яме.

В случае мелкой потенциальной ямы или малой ширины квантовой ямы всегда существует единственное решение. Приближенное выражение для уровня в мелкой яме имеет следующий вид:

(56)

 

Рис.73. Иллюстрирует в мелкой потенциальной яме положение стационарного энергетического состояния и вид волновой функции.

В области вне потенциальной ямы волновая функция стационарного состояния имеет следующий вид:

(57)

В области потенциальной ямы волновая функция стационарного состояния имеет следующий вид:

(58)



<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Формирование p-n гетероперехода. | Комбинированные системы, действующие одновременно по возмущению и по отклонению.


Карта сайта Карта сайта укр


Уроки php mysql Программирование

Онлайн система счисления Калькулятор онлайн обычный Инженерный калькулятор онлайн Замена русских букв на английские для вебмастеров Замена русских букв на английские

Аппаратное и программное обеспечение Графика и компьютерная сфера Интегрированная геоинформационная система Интернет Компьютер Комплектующие компьютера Лекции Методы и средства измерений неэлектрических величин Обслуживание компьютерных и периферийных устройств Операционные системы Параллельное программирование Проектирование электронных средств Периферийные устройства Полезные ресурсы для программистов Программы для программистов Статьи для программистов Cтруктура и организация данных


 


Не нашли то, что искали? Google вам в помощь!

 
 

© life-prog.ru При использовании материалов прямая ссылка на сайт обязательна.

Генерация страницы за: 0.004 сек.