Сведения из теории

Любое вещество под действием магнитного поля намагничивается, т. е. создает собственное магнитное поле. Магнитная проницаемость среды μ показывает, во сколько раз модуль индукции магнитного поля в среде B отличается от модуля индукции намагничивающего поля B₀:

, (7.1)

где H – напряженность магнитного поля.

Сложная зависимость магнитной индукции В от напряженности Н, периодически меняющейся со временем, называется магнитным гистерезисом. Если не намагниченный ферромагнетик поместить в постепенно увеличивающееся магнитное поле, то магнитная индукция В

увеличивается с ростом Н нелинейно (участок ОА – основная кривая намагничивания), так как m зависит от Н (см. рис. 7.1). При дальнейшем увеличении Н зависимость В от Н становится линейной (отрезок АС), так как здесь m = const (насыщение ферромагнетика), и В возрастает теперь только за счет увеличения внешнего намагничивающего поля. При уменьшении внешнего поля кривая размагничивания опишется отрезком АD. Величина В_r = ОD (при Н = 0) называется остаточной индукцией, т. е. ферромагнетик остается намагниченным при отсутствии внешнего магнитного поля. Для уничтожения остаточной индукции (размагничивания ферромагнетика) необходимо приложить внешнее магнитное поле, имеющее направление, противоположное направлению внешнего магнитного поля, вызвавшего намагничивание. Когда напряженность внешнего магнитного поля достигает значения Нс, ферромагнетик полностью размагничен. Величина Нс называется коэрцитивной силой. При дальнейшем увеличении Н вновь достигается насыщение. Если затем вновь уменьшать внешнее магнитное поле и вновь изменять его направление на противоположное, то получится петлеобразная кривая – петля гистерезиса (см. рис. 7.1). Явление гистерезиса заключается в отставании изменения магнитной индукции в ферромагнетике от изменения внешнего магнитного поля.