Усилители с емкостной связью. Область низших частот, влияние переходных емкостей, влияние блокирующей емкости в цепи эмиттера.

Переходные емкости.Положим сначала C2 = ∞ , CЭ = ∞. Очевидно, что в первый момент после поступления сигнала наличие этой емкости не имеет значения, и входной ток, а значит, и выходные величины, будут такими же, как и в области средних частот. В дальнейшем С1 заряжается и входной ток, а значит, и выходные величины уменьшаются. Получается спад вершины выходного импульса.

Полагая C1 = ∞ и CЭ = ∞ и рассматривая влияние C2 , приходим к выводу, что и в данном случае в первый момент схема работает так же, как и области средних частот. В дальнейшем по мере заряда C2 входной ток не меняется, а ток и напряжение нагрузки уменьшаются.

На практике получить малый спад вершины импульса можно только увеличивая емкости конденсаторов. Последние должны иметь очень большие величины(десятки, сотни микрофарад).

Блокирующая емкость. Полагая C1 = ∞ и C2 = ∞. В первый момент после поступления сигнала наличие CЭ несущественно. По мере заряда CЭ уменьшается Iэ, Iб и выходные величины. Когда CЭ зарядится полностью и ток через нее сделается =0, сопротивление в эмиттерной цепи будет равно RЭ + rЭ вместо начального rЭ . Очевидно, что ток базы и выходные величины сильно уменьшаются за время переходного процесса, но их конечные значения будут все же отличны от нуля. В этом заключается принципиальная особенность влияния емкости СЭ по сравнению с влиянием емкостей C1 и C2 . Постоянная времени переходного процесса равна произведению величины CЭ на суммарное шунтирующее ее сопротивление. Последнее представляет собой параллельное соединение внешнего сопротивления RЭ и внутреннего выходного сопротивления каскада со стороны эмиттера.