Для магнітного поля справедливий принцип суперпозиції:
. (1.3)
Розглянемо магнітні поля, створені постійними електричними струмами.
Заряд Q, який рухається з постійною швидкістю V створює магнітне поле індукцією В (рис.1.5):
, (1.4)
де μ0 – магнітна стала ( ), r – радіус-вектор від заряду до точки спостереження. Кінець радіус-вектора нерухомий в даній системі відліку, а початок рухається зі швидкість V. Тому магнітна індукція залежить не лише від положення точки спостереження, а і від часу: .
Рис. 1.5
За формулою (1.4) вектор магнітної індукції направлений перпендикулярно до площини, в якій розташовані вектори і , причому обертання навколо в напрямі утворює з напрямом правогвинтову систему.
Нехай заряд рівномірно розподілено по поверхні з поверхневою густиною , тоді
.
Врахуємо, що і підставимо значення заряду в формулу (1.4), тоді вона набуде вигляду (1.5):
. (1.5)
Якщо струм тече по тонкому провіднику, в якому площа поперечного перерізу , то
,
де dl – елемент довжини провідника.
Введемо вектор в напрямі протікання струму І. Тоді
, (1.6)
– об’ємний елемент струму, – лінійний елемент струму.
Замінимо в формулі (1.5) об’ємний елемент струму лінійним:
. (1.7)
Формули (1.5) і (1.7) є математичними записами закону Біо-Савара-Лапласа. Для знаходження магнітної індукції поля в даній точці, за принципом суперпозиції про інтегруємо (1.5) або (1.7):
. (1.8)
Розрахунок спрощується, якщо розподіл струму має певну симетрію.