Нехай провідник має заряд Q і потенціал φ, оскільки значення потенціалу в усіх точках, де знаходиться заряд однаковий, то його можна винести за знак інтегралу і тоді під інтегралом залишиться лише величина заряду на провіднику ( див. формулу (4)). І враховуючи, що 
. (6.6)
6.3. Енергія зарядженого конденсатора
Нехай Q і φ – заряд і потенціал позитивно зарядженої обкладки конденсатора. Згідно (6.4) потенціальну енергію можна розбити на дві частини для двох обкладок:
.
Так як Q+ = - Q- , то
,
U=∆φ – різниця потенціалів на обкладках конденсатора.
. (6.7)
Ці формули визначають повну енергію взаємодії.
Формули (6.6) і (6.7) також справедливі при наявності діелектрика.
6.5. Енергія електростатичного поля
Формула (6.4) визначає електричну енергію будь-якої системи через заряд і потенціал, повну енергію можна також виразити через напруженість електричного поля.
Розглянемо плоский конденсатор, не враховуючи змін поля біля країв пластин (тобто нехтуючи крайовим ефектом). Енергія такого конденсатора визначається формулою (6.7).
.
Підставимо сюди вираз для ємності плоского конденсатора 
:
.
Оскільки відношення 
є напруженістю електричного поля, а добуток 
– об’єм між простору між обкладками конденсатора, остаточно маємо:
. (6.8)
Формула справедлива для однорідного поля, який заповнює об’єм V.
Якщо діелектрик ізотропний, враховуючи, що D=εε0E можна також записати
. (6.9)
Підінтегральний вираз має зміст енергії поля, яке знаходиться в об’ємі dV, що приводить до ідеї про локалізацію енергії в самому полі. З останніх двох формул слідує, що електрична енергія розподілена в просторі з деякою об’ємною густиною енергії ω.
. (6.10)
Остання формула справедлива лише для ізотропного діелектрика, для якого виконується співвідношення між поляризованістю і напруженістю зовнішнього поля
.
Лекція 7
