Ми розглянули закон Планка, тобто графічно це є спектр, який показує залежність інтенсивності монохроматичного випромінювання а.ч.т. у функції від абсолютної температури та ждовжини хвилі коливання випромінювання. Тобто, назвимо його спектром випромінювання абсолютно чорного тіла ( рис.3.2). Є також термін «абсолютно чорне випромінювання».
3.3.1. Але, крім абсолютно чорного тіла введене поняття - сіре тіло ( відповідно, сіре випромінювання). Згідно з цим поняттям маємо
, ( 3.5)
де Е – випромінювальна спроможність сірого тіла , Вт/м2;
- міра чорноти сірого тіла.
Очевидно, що для інтенсивності випромінювання маємо
( 3.6 )
На рис.3.3 показані два спектри: спектр абсолютно чорного тіла та сірий спектр. Згідно з виразом ( 3.6) зрозуміло, що інтенсивність випромінювання є добутком на ( інтенсивність випромінювання абсолютно чорного тіла). Також ясно, що на цьому рисунку мається таке співвідношення
.
Рисунок 3.3. Спектр абсолютно чорного та сірого випромінювання
Із сказаного ясно, що до сірого тіла може бути застосований закон Планка з усіма витікаючими із нього висновками. Зокрема, закон Стефана-Больцмана виражається такою формулою
,
де - коефіцієнт випромінювання сірого тіла.
Зведення законів випромінювання сірих тіл до законів, що відносяться до абсолютно чорного тіла строго можна обґрунтувати тільки у тій мірі, в якій сталою, не залежною від температури, залишається міра чорноти сірого тіла. Міра чорноти реальних тіл декілька відрізняється від температури. В результаті випромінювальна спроможність тіла Е пропорціональна температурі Т у степені, що відрізняється від четвертої. У практичних розрахунках звичайно зберігають закон четвертого степеня, враховуючи додатковий вплив температури вибором відповідного значення коефіцієнта .
